En Quantum campo teoría, Dirac adjoint \ barra \ PSI de Dirac espinor \ \ PSI es definido ser dual espinor \ \ psi^ {\} \ gamma^0 de la daga, donde está \ \ gamma^0 del tiempo-como la matriz gamma . Para evitar posiblemente la confusión con el \ el psi^ hermitianos \ dagger del adjoint generalmente, algunos libros de textos no dan un nombre al adjoint de Dirac, simplemente llamándolo " PSI-bar". Motivación El adjoint de Dirac es motivado por la necesidad de formar cantidades well-behaved, mensurables fuera de los espinores de Dirac. Por ejemplo, el \ el psi^ \ la daga \ psi no es un Lorentz escalar, y el \ el psi^ \ la daga \ el gamma^ \ MU \ psi no es incluso el hermitiano. Una fuente de apuro es que si el \ lambda es la representación del espinor de una transformación de Lorentz, de modo que el \ PSI \ a \ lambda \ PSI, del entonces \ psi^ \ daga \ \ psi^ \ daga \ lambda^ \ dagger. del Desde el grupo de Lorentz de que la relatividad especial no es el compacto, \ lambda no ser el unitario, tan \ lambda^ \ daga \ neq \ lambda^ {- 1} . Usar el \ la barra \ psi fija este problema, en que transforma mientras que del \ la barra \ PSI \ \ barra \ PSI \ lambda^ {- 1}. Uso Usar el adjoint de Dirac, la densidad Cuatro-actual conservada de la probabilidad para un campo de la partícula spin-1/2 j^ \ MU del del l = (c \ rho, j) \, donde está la densidad y el el \ rho \, j de la probabilidad la densidad de la corriente 3 de la probabilidad se puede escribir como j^ \ MU = c \ barra \ PSI \ gamma^ \ MU \ psi del del l donde está la velocidad el c de la luz. Tomando el \ MU = 0 y usar la relación para las matrices gammas el del l \ se fue (\ gamma^0 \ derecho) ^2 = I \, la densidad de la probabilidad se convierte = \ psi^ \ daga \ PSI \, del \ de rho del l . Ver también Ecuación de Dirac Ecuación de Rarita-Schwinger . ZenithicArterRandom links:Ferrari 456 | Parque de Oriole | Técnicas biofísicas | Aeropuerto de Essendon (venda) | Mike Warnke
l = (c \ rho, j) \,
donde está la densidad y el el \ rho \, j de la probabilidad la densidad de la corriente 3 de la probabilidad se puede escribir como j^ \ MU = c \ barra \ PSI \ gamma^ \ MU \ psi
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donde está la velocidad el c de la luz. Tomando el \ MU = 0 y usar la relación para las matrices gammas el del l \ se fue (\ gamma^0 \ derecho) ^2 = I \,
l \ se fue (\ gamma^0 \ derecho) ^2 = I \,
la densidad de la probabilidad se convierte = \ psi^ \ daga \ PSI \, del \ de rho del l .
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