El deuterio, también llamado el el hidrógeno pesado, es un isótopo estable del hidrógeno con una abundancia natural en los océanos de la tierra de aproximadamente un átomo en 6500 de hidrógeno (~154 PPM ). El deuterio explica así aproximadamente 0.015% (sobre una base del peso, 0.030%) de todo el hidrógeno natural en los océanos en la tierra (véase el VSMOW ; la abundancia cambia levemente a partir de una clase de agua natural a otra). La abundancia del deuterio en Júpiter es cerca de 6 átomos en 10.06% bases del átomo); estos cocientes reflejan probablemente los cocientes solares tempranos de la nebulosa, y ésos después de Big Bang. Hay poco deuterio dentro Sun, puesto que las reacciones termonucleares lo destruyen. Sin embargo, continúa persistiendo en la atmósfera solar externa en áspero la misma concentración que en Júpiter.

El núcleo del deuterio, llamado un deuterón, contiene un protón y un neutrón, mientras que el núcleo lejos más común del hidrógeno no contiene ningún neutrón. El nombre del isótopo se forma del " griego del significado de los deuteros del ; second", para denotar las dos partículas que abarcan el núcleo.

Diferencias entre el deuterio y el hidrógeno común (protium)

Símbolo químico

El deuterio es representado con frecuencia por el símbolo químico D. Puesto que es un isótopo del hidrógeno con el número total 2, también es representado por el IUPAC de ² H. permite D y ² H, aunque ² H sea preferred. El deuterio de la razón tiene un símbolo químico distinto puede ser su diferencia total grande con el protium (¹ H); el deuterio tiene una masa 2.014 u, comparada al peso atómico del hidrógeno del medio de 1.007947 u, y masa del protium de 1. Los cocientes de peso del isótopo dentro de otros elementos químicos son en gran parte insignificantes a este respecto, explicando la carencia de los símbolos únicos del isótopo a otra parte.

Abundancia natural

El deuterio ocurre en cantidades de rastro naturalmente como gas del deuterio, escrito ² H₂ o D₂, pero la mayoría de la ocurrencia natural en el universo se enlaza con un átomo típico de ¹ H, un gas llamado el deuteride del hidrógeno (HD o ¹ H ² H).

La existencia del deuterio en la tierra, a otra parte en la Sistema Solar (según lo confirmado por las puntas de prueba planetarias), y en los espectros de las estrellas es un dato importante en el cosmología . La fusión estelar destruye el deuterio, y no hay procesos naturales sabidos (por ejemplo, ver el raro arracimar el decaimiento ), con excepción del nucleosynthesis de Big Bang, que pudo haber producido el deuterio en cualquier cosa cerca de la abundancia natural observada de deuterio. Esta abundancia parece ser una fracción muy similar del hidrógeno, dondequiera que se encuentre el hidrógeno. Así, la existencia del deuterio está una de las discusiones a favor de la teoría de Big Bang sobre la teoría de estado estacionario del universo.

El " principal del mundo; producer" de deuterio (técnico, simplemente enriquecedor o concentrador del deuterio) estaba el Canadá, hasta 1997 cuando la planta pasada fue cerrada (véase más en el artículo del agua pesada ). Canadá utiliza el agua pesada como asesor del neutrón para la operación del diseño del reactor CANDU. La India ahora es probablemente el concentrador más grande del mundo del agua pesada, también usado en reactores de energía atómica.

Características físicas

Las características físicas de los compuestos del deuterio pueden ser diferentes de los análogos del hidrógeno; por ejemplo, el D₂O es más viscoso que el H₂O .

El deuterio se comporta químicamente semejantemente al hidrógeno ordinario, pero hay diferencias en energía en enlace y la longitud para los compuestos de los isótopos del hidrógeno pesado que son más grandes que las diferencias isotópicas en cualquier otro elemento. Los enlaces que implican el deuterio y el tritio son algo más fuertes que los enlaces correspondientes en hidrógeno ligero, y estas diferencias son bastantes para realizar cambios significativos en reacciones biológicas (véase el agua pesada ).

El deuterio puede substituir el hidrógeno normal en moléculas de agua para formar el agua pesada (D₂O), que es cerca de 10.6% más densos del agua normal (bastante que el hielo hecho de ella hunde en agua ordinaria). El agua pesada es levemente tóxica en animales eucarióticos, con la substitución del 25% del agua del cuerpo que causa problemas y esterilidad de la división de célula, y la substitución del 50% que causa muerte por el síndrome citotóxico (falta de la médula y falta de alineación gastrointestinal). Los organismos procarióticos, sin embargo, pueden sobrevivir y crecer en agua pesada pura (aunque crecen más lentamente). La consumición del agua pesada no plantearía una amenaza de la salud a los seres humanos a menos que mismo las granes cantidades (superior a 10 litros) fueran consumidas durante muchos días. Las pequeñas dosis del agua pesada (algunos gramos en seres humanos, conteniendo una cantidad de deuterio comparable a ésa normalmente presente en el cuerpo) se utilizan rutinario como trazalíneas metabólicos inofensivos en seres humanos y animales.

Características de Quantum

El deuterón tiene vuelta +1 y es así un bosón . La frecuencia RMN del deuterio es perceptiblemente diferente del hidrógeno ligero común. La espectroscopia infrarroja también distingue fácilmente muchos compuestos deuterizados, debido a la diferencia grande en la frecuencia de la absorción del IR considerada en la vibración de un vínculo químico que contiene el deuterio, contra el hidrógeno ligero. Los dos isótopos estables del hidrógeno pueden también ser distinguidos usando la espectrometría total .

Características nucleares

El deuterio es uno de solamente cuatro núclidos estables con un número impar de protones y el número impar de neutrones. (²H, ⁶Li, ¹⁰B, ¹⁴N; también, los núclidos radiactivos duraderos ⁴⁰K, ⁵⁰V, ¹³⁸La, ^180mTa ocurren naturalmente.) La mayoría de los núcleos impar-impares son inestables con respecto al decaimiento beta, porque los productos de decaimiento son uniforme-uniformes, y por lo tanto están limitados más fuerte, debido a los efectos de apareamiento nucleares . Deuterio, sin embargo, ventajas del hacer su protón y neutrón juntar a un estado spin-1, que da una atracción nuclear más fuerte; el estado de correspondencia no existe en el sistema del dos-neutrón o del dos-protón, debido al principio de exclusión de Pauli que requeriría uno o a la otra partícula para tener cierto ímpetu angular orbital . Pero eso requeriría ímpetu angular orbital y energía cinética, de modo que tengan una energía total más alta (debido a su energía cinética y porque su distancia sería una su energía de enlace más grande y más bajo). En ambos casos, esto encajona el núcleo del diprotón y del di-neutrón para ser el inestable.

Deuterio como camiseta de la isospina

Debido a la semejanza en características totales y nucleares entre el protón y el neutrón, se consideran a veces como dos tipos simétricos del mismo objeto, un nucleón . Mientras que solamente el protón tiene una carga eléctrica, esto es a menudo deuda insignificante de la debilidad de la interacción electromágnetica concerniente a la interacción nuclear fuerte . La simetría que relaciona el protón y el neutrón se conoce como la isospina y $denotado\; \backslash \; tau$.

La isospina es un SU (2) la simetría de, como la vuelta ordinaria, es tan totalmente análoga a ella. El protón y el neutrón forman un doblete de la isospina, con un " down" indicar el $\backslash \; downarrow$ de que es un neutrón, y un " up" indicar el $\backslash \; uparrow$ de que es un protón .

Un par de los nucleones puede estar en un estado antisimétrico de la isospina llamada la camiseta, o en un estado simétrico llamado el trío . En términos de " down" estado y " up" indicar, la camiseta es $\backslash \; frac\; \{1\}\; \{\backslash raíz\; cuadrada\{2\}\}\; \backslash \; grande\; del\; (\; |\backslash \; uparrow\; \backslash \; downarrow\; \backslash \; rangle\; -\; |\backslash \; downarrow\; \backslash \; uparrow\; \backslash \; rangle\; \backslash )$ grande Esto es un núcleo con un protón y un neutrón, es decir un núcleo del deuterio.

El trío es $\backslash \; se\; fue\; (\; \backslash \; comenzar\; \{arsenal\}\; \{el\; ll\}\; \backslash \; uparrow\; \backslash \; del\; uparrow\; \backslash \; \backslash \; \backslash \; (\backslash \; +\; \backslash \; downarrow\; \backslash \; uparrow\; del\; uparrow\; del\; frac\; \{1\}\; \{\backslash \; raíz\; cuadrada\; \{2\}\}\; \backslash \; del\; downarrow)\; \backslash \; \backslash \; \backslash \; downarrow\; \backslash \; downarrow\; \backslash \; extremo\; \{arsenal\}\; \backslash \; derecho)$ Y consiste en así tres tipos de núcleos, que se suponen para ser simétricos - un núcleo del deuterio (realmente alto un estado emocionado de él), un núcleo con dos protones y un núcleo con dos neutrones los 3ultimos dos núcleos no son establo o casi establo, y por lo tanto así que es este tipo de deuterio (significado que es de hecho alto un estado emocionado del deuterio).

Wavefunction aproximado del deuterón

El total Wavefunction del protón y del neutrón debe ser el antisimétrico, porque son ambos fermios aparte de su isospina, los dos nucleones que también tienen la vuelta y distribuciones espaciales de su Wavefunction . Este 3ultimo es simétrico si el deuterón es simétrico bajo paridad (es decir tener un " even" o " positive" la paridad), y antisimétrico si el deuterón es antisimétrico bajo paridad (es decir tiene un " odd" o " negative" paridad). La paridad es determinada completamente por el ímpetu angular orbital total de los dos nucleones si es incluso entonces la paridad está incluso (positivo), y si es impar entonces la paridad es impar (negativo).

El deuterón, siendo una camiseta de la isospina, es antisimétrico bajo intercambio de los nucleones debido a la isospina, y por lo tanto debe ser simétrico bajo intercambio doble de su vuelta y de localización. Por lo tanto puede estar en cualquiera de los dos diversos estados siguientes:
Vuelta simétrica y paridad inferior simétrica . En este caso, el intercambio de los dos nucleones multiplicará el Wavefunction del deuterio cerca (- 1) de intercambio de la isospina, (+1) de intercambio de la vuelta y (+1) de la paridad (intercambio de la localización), para un total de (- 1) según lo necesitado para antisymmetry.
Vuelta antisimétrica y paridad inferior antisimétrica . En este caso, el intercambio de los dos nucleones multiplicará el Wavefunction del deuterio cerca (- 1) de intercambio de la isospina, (- 1) del intercambio de la vuelta y (- 1) de la paridad (intercambio de la localización), otra vez para un total de (- 1) según lo necesitado para antisymmetry.

En el primer caso que el deuterón tiene está un trío de la vuelta, de modo que su total s de la vuelta sea 1. También tiene incluso una paridad y por lo tanto incluso orbital l del ímpetu angular ; El más bajo su ímpetu angular orbital, el más bajo su energía. Por lo tanto el estado de energía posible más bajo tiene s =1, l =0.

En el segundo caso que el deuterón tiene está una camiseta de la vuelta, de modo que su total s de la vuelta sea 0. También tiene una paridad impar y por lo tanto orbital l del ímpetu angular impar. Por lo tanto el estado de energía posible más bajo tiene s =0, l =1.

Puesto que el s =1 da una atracción nuclear más fuerte, el estado de tierra del deuterio está en el s =1, l estado de =0.

Las mismas consideraciones llevan a los estados posibles de un trío de la isospina que tiene s =0, l =even o el s =1, l =odd de . Así el estado de la energía más baja tiene s =1, l =1, más arriba que el de la camiseta de la isospina .

El análisis apenas dado es de hecho solamente aproximado, ambos porque la isospina no es una simetría exacta, y más importantemente porque la interacción nuclear fuerte entre los dos nucleones se relaciona con el ímpetu angular en una manera que mezcle diverso s y el l estados de . Es decir, el s y el l no son constantes a tiempo ( no conmutan con el hamiltoniano), y en un cierto plazo un estado tal como s =1, l =0 puede convertirse en un estado del s =1, l paridad de =2. sigue siendo constante a tiempo así que éstos no se mezclan con el impar l estados de (tales como s =0, l =1). Por lo tanto el estado de Quantum del deuterio es una superposición (una combinación linear) s =1, del l estado de =0 y del s =1, l estado de =2, aunque el primer componente es mucho más grande. Desde el j del ímpetu angular del total es también un buen número de Quantum (es un constante a tiempo), ambos componentes debe tener el mismo j, y por lo tanto j =1. Ésta es la vuelta total del núcleo del deuterio.

Para resumir, el núcleo del deuterio es antisimétrico en términos de isospina, y tiene vuelta 1 e incluso (+1) paridad. El ímpetu angular relativo de su l de los nucleones no está bien definido, y el deuterio es una superposición sobre todo del l =0 con un cierto l =2.

Multipoles magnéticos y eléctricos

Para encontrar teóricamente el $\backslash \; mu$ del momento de dipolo magnético del deuterio, uno utiliza la fórmula para un $nuclear\backslash \; MU\; =\; del\; del\; momento\; magnético\; \{1\; \backslash \; sobre\; (j+1)\}\; \backslash \; langle\; (l,\; s),\; j,\; m\_j=j|\backslash \; overrightarrow\}\; \backslash \; cdot\; \backslash \; overrightarrow\; \{j\}\; \{\backslash \; MU|(l,\; s),\; j,\; m\_j=j\; \backslash \; rangle$ con

$\backslash \; overrightarrow\; \{\backslash \; MU\}\; =\; g^\; \{(l)\}\; \backslash \; overrightarrow\; \{l\}\; +\; g^\; \{(s)\}\; \backslash \; overrightarrow\; \{s\}$ g^(l) y g^(s) son los G-factores de los nucleones

Desde el protón y el neutrón tienen diversos valores para g^(l) y g^(s), uno debe separar sus contribuciones. Cada uno consigue la mitad del $\backslash \; del\; overrightarrow\; orbitales\; \{l\}$ del ímpetu angular del deuterio y $de\; la\; vuelta\; \backslash \; el\; overrightarrow\; \{s\}$. Uno llega $\backslash \; MU\; =\; del$

l {1 \ sobre (j+1)} \ langle (l, s), j, m_j=j|\ ({1 \ sobre 2} \ overrightarrow {l} {g^ {(l)}} _p dejado + {1 \ sobre 2} \ _p del overrightarrow {s} ({g^ {(s)}} + {g^ {(s)}} _n) \) derecho \ cdot \ overrightarrow {j}|(l, s), j, m_j=j \ rangle donde los subíndices p y n representan el protón y el neutrón, y g^(l)_n = 0.

Usando las mismas identidades que el aquí y usando el valor g^(l)_p = 1 en unidades nucleares del magneton, llegamos el resultado siguiente, en el $nuclear\; \backslash \; MU\; =\; del\; de\; las\; unidades\; del\; magneton\; \{1\; \backslash \; sobre\; 4\; (j+1)\}\; \backslash \; ido\; +\; \{g^\; \{(s)\}\}\; \_n)\; \backslash \; grande\; (j\; (j+1)\; -\; l\; (l+1)\; +\; s\; (s+1)\; \backslash \; grande)\; +\; \backslash \; grande\; (j\; (j+1)\; +\; l\; (l+1)\; -\; s\; (s+1)\; \backslash )\; grande\; \backslash \; right$

Para el s =1, l j =1 del estado de =0 y nosotros conseguir, en el $nuclear\; \backslash \; MU\; del\; de\; las\; unidades\; del\; magneton\; =\; \{1\; \backslash \; sobre\; 2\}\; (\{g^\; \{(s)\}\}\; \_p\; +\; \{g^\; \{(s)\}\}\; \_n)\; =\; 0.879$

Para el s =1, el l estado de =2 con el j =1 que conseguimos, en el $nuclear\; \backslash \; MU\; del\; de\; las\; unidades\; del\; magneton\; =\; -\; \{1\; \backslash \; sobre\; 4\}\; (\{g^\; \{(s)\}\}\; \_p\; +\; \{g^\; \{(s)\}\}\; \_n)\; +\; \{3\; \backslash \; sobre\; 4\}\; =\; 0.310$

El valor medido del momento de dipolo magnético del deuterio, en unidades nucleares del magneton, es 0. Esto sugiere que el estado del deuterio sea de hecho solamente aproximadamente el s =1, l estado de =0, y sea realmente una combinación linear (sobre todo) de este estado con el s =1, l estado de =2.

El dipolo eléctrico es cero como generalmente.

El eléctrico medido Quadropole del deuterio es 0.2859 fm ² de e, donde está la carga e eléctrica del protón y el fm es fermi . Mientras que la orden de la magnitud es razonable, puesto que el radio del deuterio está de orden de 1 fermi (véase abajo) y su carga eléctrica es e, el modelo antedicho no es suficiente para su cómputo. Más específicamente, el eléctrico Quadropole no consigue una contribución del l estado de =0 (que es el dominante) y consigue una contribución de un término que mezcla el l =0 y el l estados de =2, porque el operador Quadrupole eléctrico no conmuta con el ímpetu angular . La 3ultima contribución es dominante en la ausencia de un puro l contribución de =0, pero no puede ser calculada sin saber la forma espacial exacta Wavefunction de los nucleones dentro del deuterio.

Momentos de varios polos más altos magnético y eléctrico no se pueden calcular por el modelo antedicho, por razones similares.

Radio del deuterio

considera también:

nuclear del tamaño

La raíz cuadrada del radio ajustado medio del deuterio, medido experimental, es $\backslash \; raíz\; cuadrada\; \{\backslash \; langle\; r^2\; \backslash \; rangle\}\; =\; 0.$

Usos

El deuterio es útil en reacciones de la fusión nuclear, especialmente conjuntamente con el tritio, debido a la tarifa grande de la reacción (o la sección representativa nuclear ) y la alta producción de la energía de la reacción de despegue. Hay incluso alto-rinde la reacción de fusión de D-He₃, aunque el punto de equilibrio de D-He₃ es más alto que el de la mayoría de las otras reacciones de fusión; junto con la escasez de He₃, esto hace que inverosímil como fuente de energía práctica hasta por lo menos las reacciones de fusión de despegue y de la DD es realizado en un comercial. Desemejante del protium, el deuterio experimenta la fusión puramente vía la interacción fuerte, haciendo su uso para la energía comercial plausible.

En la química y bioquímica, el deuterio se utiliza como trazalíneas isotópico no radiactivo en moléculas para estudiar las reacciones químicas y los caminos metabólicos porque químicamente se comporta semejantemente al hidrógeno ordinario, pero puede ser distinguido del hidrógeno ordinario por su masa, usar la espectrometría total o la espectrometría infrarroja .

Las técnicas de la dispersión de neutrón se benefician particularmente de la disponibilidad de muestras deuterizadas: Las secciones representativas de H y de D son muy distintas y diferentes en la muestra, que permite la variación del contraste en tales experimentos. Además, un problema del fastidio del hidrógeno ordinario es su sección representativa de neutrón incoherente grande, que es nada para D y entrega señales mucho más claras en muestras deuterizadas. El hidrógeno ocurre en todos los materiales de la química orgánica y de las ciencias de la vida, pero no se puede ver por métodos de la difracción de radiografía. El hidrógeno puede ser visto la difracción de neutrón y dispersando, que hace la dispersión de neutrón, junto con una facilidad moderna del deuteration, imprescindible para muchos estudios de macromoléculas en biología y muchas otras áreas.

El deuterio es útil en la espectroscopia de resonancia magnética nuclear del hidrógeno (protón RMN ). El RMN requiere ordinariamente compuestos del interés de ser analizado según lo disuelto en la solución. Debido a las características de la vuelta nuclear del deuterio que diferencian del hidrógeno ligero generalmente presente en moléculas orgánicas, los espectros del RMN del hidrógeno/del protium son alto diferenciables de el del deuterio, y el deuterio no es en la práctica " seen" por un instrumento del RMN templado al luz-hidrógeno. Los solventes deuterizados (agua pesada incluyendo, pero también los compuestos como el cloroformo deuterizado CDCl₃) por lo tanto se utilizan rutinario en espectroscopia del RMN, para permitir solamente los espectros del luz-hidrógeno del compuesto del interés de ser medido, sin interferencia de la solvente-señal.

El deuterio se puede también utilizar para la espectroscopia infrarroja del femtosegundo, puesto que la diferencia total afecta drástico a la frecuencia de vibraciones moleculares; las vibraciones en enlace del deuterio-carbón se encuentran en las localizaciones libres de otras señales.

Las medidas de pequeñas variaciones en la abundancia natural de deuterio, junto con los de los isótopos de oxígeno pesados estables ¹⁷O y ¹⁸O, son de importancia en hidrología, remontar el origen geográfico de las aguas de la tierra. Los isótopos pesados del hidrógeno y del oxígeno en el agua de lluvia (agua meteórica supuesto) se enriquecen en función de la temperatura ambiental de la región en la cual la precipitación cae (y así enriquecimiento se relacionan con la latitud mala). El enriquecimiento relativo de los isótopos pesados en agua de lluvia (según lo referido para significar el agua del océano), cuando está trazado contra temperatura baja fiable a lo largo de una línea llamada la línea de agua meteórica global (GMWL). Este diagrama permite que las muestras de agua precipitación-originada sean identificadas junto con la información de carácter general sobre el clima en el cual originó. Los procesos evaporativos y otros en aguas de procesos del superficie, y también del agua subterránea, también diferenciado alteran los cocientes del hidrógeno pesado y de los isótopos de oxígeno en aguas saladas frescas y, en característica y maneras a menudo regional-distintivas.

El protón y el neutrón que componen el deuterio pueden ser disociado con interacciones de la corriente neutral con los neutrinos . El seccionado transversalmente para esta interacción es comparativamente grande, y el deuterio fue utilizado con éxito como blanco del neutrino en el experimento del observatorio del neutrino de Sudbury.

Historia

Isótopos más ligeros del elemento sospecharon

La existencia de los isótopos no radiactivos de elementos más ligeros había sido sospechada en estudios del neón desde el 1913, y probada por la espectroscopia total de elementos ligeros en el 1920 . La teoría que prevalecía, sin embargo, era en ese entonces que los isótopos eran debido a la existencia de números de diferenciación de " electrons" nuclear; en diversos átomos de un elemento. Se esperó que el hidrógeno, con una masa atómica media medida muy cerca a 1 u, y un núcleo probablemente integrado por un solo protón (una partícula sabida), no podrían contener electrones nucleares, y así no podría tener ningún isótopo pesado.

Deuterio previsto y finalmente detectado

El deuterio fue predicho en el 1926 por el Gualterio Russell, usar su " spiral" tabla periódica. Primero fue detectada espectroscópico en el último 1931 por el Harold Urey, químico en la Universidad de Columbia . El colaborador de Urey, Fernando Brickwedde, destiló los litros del cinco de hidrógeno líquido criogénico-producido a 1 ml de líquido, usar el laboratorio de la física a baja temperatura que había sido establecido recientemente en la oficina nacional de estándares en Washington, C. (ahora el National Institute of Standards and Technology ). Esto concentró la fracción del isótopo mass-2 del hidrógeno a un grado que hizo su identificación espectroscópica inequívoca; Urey llamó el " del isótopo; deuterium" palabras latinas griegas de y para el " two." La cantidad deducida para la abundancia normal de este isótopo pesado era (solamente cerca de 1 átomo en 6400 átomos de hidrógeno en agua del océano) ese tan pequeño él perceptiblemente no había afectado a medidas anteriores del hidrógeno (medio) que Massachusetts atómico Urey podía también concentrar el agua para demostrar el enriquecimiento parcial del deuterio. El Gilbert Newton Lewis preparó las primeras muestras del agua pesada puro en el 1933 . El descubrimiento del deuterio, viniendo antes del descubrimiento del neutrón en el 1932, era un choque experimental a la teoría, y después de que el neutrón fuera divulgado, Urey ganado deuterio el Premio Nobel Del en la química en el 1934 .

" Water" pesado; experimentos en la Segunda Guerra Mundial

Poco antes la guerra, el Juan von Halban y el Lew Kowarski movieron su investigación sobre la moderación del neutrón desde Francia a Inglaterra, pasando de contrabando la fuente global entera de agua pesada (hecha en Noruega) a través en veintiséis tambores de acero.

Durante la Segunda Guerra Mundial, el Alemania nazi era sabido para conducir experimentos usar el agua pesada como asesor para un diseño del reactor nuclear . (el agua pesada es el agua en la cual el hidrógeno es deuterio.) Tales experimentos eran una fuente de preocupación porque puede ser que permitan que produzcan el plutonio para una bomba atómica . En última instancia, llevó (qué parecía ser importante en aquel momento) a la operación aliada llamada el " Sabotaje noruego, " del agua pesada; el propósito cuyo era destruir la facilidad de la producción/del enriquecimiento del deuterio de Vemork en el Noruega .

Después de que la Segunda Guerra Mundial terminada, los aliados descubriera que Alemania no ponía tan mucho esfuerzo serio en el programa como ha tenido pensado previamente. Los alemanes habían terminado solamente un reactor experimental pequeño, en parte-construido (que había sido ocultado lejos). Para el final de la guerra, los alemanes incluso no tenían un quinto la cantidad de agua pesada necesaria para funcionar con el reactor, parcialmente debido a la operación noruega del sabotaje del agua pesada. Sin embargo, incluso tenía los alemanes tenidos éxito en conseguir un reactor operacional (como el los E. hizo con un reactor del grafito en el último 1942 ), ellos todavía habría sido por lo menos varios años lejos del desarrollo de una bomba atómica con esfuerzo máximo. El proceso de la ingeniería, incluso con esfuerzo y la financiación máximos, requirió cerca de dos y una mitad de los años (a partir del primera reactor crítico a bombardear) en los E. y el la URSS, por ejemplo (véase el agua pesada del artículo para una historia más completa de su producción y uso).

Datos

Densidad: 0.180  kg/m ³ en el STP (0 °C, kPa 101.
Peso atómico: 2.
Abundancia mala en el agua del océano (véase el VSMOW ) el cerca de 0.0156% de los átomos de H de = átomos 1/6400 H.

Datos en aproximadamente 18 K para D₂ (punto triple ):
Densidad: *Liquid de : 162.4  *Gas del
de kg/m³: 0.452  kg/m³

• Viscosidad: µPa de 1.3 ·s
  Capacidad de calor específico en el c_p de la presión constante: *Solid de

: 2950 j (kilogramo·K) *Gas del
: 5200 j (kilogramo·K)

¡Anti-deuterium

Un antideuteron es la antipartícula del núcleo del deuterio, consistiendo en un antiprotón y un Antineutron . El antideuteron primero fue producido en el 1965 en el sincrotrón del protón en CERN y el sincrotrón de alternancia del gradiente en el laboratorio nacional de Brookhaven. Un átomo completo, con un positrón moviendo en órbita alrededor del núcleo, sería llamado el antideuterium del, pero en fecha el 2005 el antideuterium todavía no se ha creado. El símbolo para el antideuterium es igual que para el deuterio, excepto con una barra sobre él.

Ver también

Isótopos del hidrógeno
Tritio
Agua pesada

.

Zenithic

Oslo Opera House

Random links:

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