El Fourier transforma la espectroscopia es una técnica de medida por el que los espectros estén recogidos basaran en las medidas de la coherencia temporal de una fuente radiativa, usar las medidas del Tiempo-dominio de la radiación electromágnetica o del otro tipo de radiación. Puede ser aplicado a una variedad de tipos de espectroscopia incluyendo la espectroscopia óptica, la espectroscopia infrarroja (IR), el de resonancia magnética nuclear, y la espectroscopia de la resonancia de vuelta de electrón . Hay varios métodos para medir la coherencia temporal de la luz, incluyendo el Michelson de la onda continua o el Fourier transforma el espectrómetro de y el Fourier pulsado transforma el espectrógrafo (que es más sensible y tiene un rato mucho más corto del muestreo que técnicas espectroscópicas convencionales, pero es solamente aplicable en un ambiente del laboratorio).

El Michelson de la onda continua o el Fourier transforma el espectrógrafo de

El espectrógrafo de Michelson confía en el mismo principio que el experimento de Michelson-Morley. La luz de la fuente es partida en dos vigas por un espejo half-silvered, uno se refleja de un espejo fijo y uno de un espejo móvil que introduzca un de retraso de tiempo -- el Fourier transforma el espectrómetro es apenas un Interferómetro de Michel con un espejo movible. Las vigas interfieren, permitiendo que la coherencia temporal de la luz sea medida en cada diverso ajuste de retraso de tiempo. Haciendo las medidas de la señal en muchas posiciones discretas del espejo móvil, el espectro se puede reconstruir usar un Fourier transforma de la coherencia temporal de la luz. Los espectrógrafos de Michelson son capaces de observaciones muy altas de la resolución espectral de fuentes muy brillantes. El Michelson o el Fourier transforma el espectrógrafo era popular para los usos infrarrojos en un momento en que la astronomía infrarroja tenía solamente solos detectores del pixel. Los espectrómetros de Michelson de la proyección de imagen son una posibilidad, pero en general han sido suplantados por los instrumentos de Fabry-Perot de la proyección de imagen que son más fáciles de construir.

El pulsado Fourier transforma el espectrómetro de

Un pulsado Fourier transforma el espectrómetro de se utiliza generalmente para medir el espectro de la luz transmitida a través de una muestra del laboratorio. En un convencional (o " wave" continuo;) el espectrómetro, una muestra se expone a la radiación electromágnetica y se supervisa la respuesta (generalmente la intensidad de la radiación transmitida). La energía de la radiación se varía sobre la gama deseada y la respuesta se traza en función de energía de la radiación (o de frecuencia). En cierta característica de frecuencias resonantes de la muestra específica, la radiación será absorbida dando por resultado una serie de picos en el espectro, que se puede entonces utilizar para identificar la muestra. (En espectroscopia magnética, el campo magnético se varía a menudo en lugar de otro de la frecuencia de la radiación del incidente, aunque son los espectros con eficacia iguales como si el campo hubiera sido constante guardado y la frecuencia varió. Ésta es en gran parte una cuestión de experimental conveniencia.)

En vez de variar la energía de la radiación electromágnetica, Fourier transforma exposiciones de la espectroscopia la muestra a un solo pulso de la radiación y de las medidas la respuesta. La señal resultante, llamada un decaimiento de inducción libre, es una medida directa de la coherencia temporal de la luz y contiene un compuesto rápido de decaimiento de todas las frecuencias posibles. Usar un Fourier transformar de esto, el espectro de la luz puede ser calculado en cuanto al Michelson Fourier transformar el espectrómetro. De esta manera el Fourier transforma el espectrómetro puede producir la misma clase de espectro que un espectrómetro convencional, pero en un rato mucho más corto. Los principios del Fourier transforman acercamiento se pueden comparar al comportamiento de un diapasón musical . Si un diapasón se expone a las ondas acústicas de frecuencias diversas, vibrará cuando las frecuencias de la onda acústica están en " tune". Esto es similar a las técnicas espectroscópicas convencionales, donde se varía la frecuencia de la radiación y esas frecuencias donde está la muestra en " tune" con la radiación detectada. Sin embargo, si pegamos el diapasón (el equivalente de aplicar un pulso de la radiación), el diapasón tenderá a vibrar en sus frecuencias características. El tono resultante consiste en una combinación de todas las frecuencias características para ese diapasón. La respuesta de una muestra expuesta a un pulso de la radiación es semejantemente una señal que consiste sobre todo en las frecuencias características para esa muestra. El Fourier transforma es una técnica matemática para determinar estas frecuencias características de una sola señal compuesta.

Multi-despedir

¡derechos reservados quitó: --> Multi-despedir el que el cristal total atenuado de la reflexión (ATR) permite aumentar la señal, facilitando el análisis superficial.

Ventaja de Fellgett

Una de las ventajas más importantes de la parada total transitoria fue demostrado por P. Fellgett, abogado temprano del método. La ventaja de Fellgett, también conocida como el principio múltiplex, indica que un espectrómetro múltiplex tal como la parada total transitoria producirá un aumento de la orden de la raíz cuadrada de m en el cociente de relación señal/ruído del espectro resultante, en comparación con un monocromador equivalente de la exploración, donde está el número m de elementos que abarcan el espectro resultante cuando el ruido de la medida es dominado por ruido del detector.

Convertir espectros del dominio de tiempo al dominio de frecuencia

$S\; (t)\; =\; \backslash \; int\_\; \{-\; \backslash \; infty\}\; ^\; \backslash \; infty\; I\; (\backslash \; NU)\; e^\; \{-\; i\; \backslash \}\; \backslash ,\; de\; NU\; 2\; \backslash \; pi\; t\; d\; \backslash \; NU$ La suma se realiza sobre todas las frecuencias que contribuyen para dar una señal S (t) en el dominio de tiempo. $I\; del\; (\backslash \; NU)\; =\; 2Re\; \backslash \; ^\; del\; int\_\; \{-\; \backslash \; infty\}\; \backslash \; S\; infty\; (t)\; despegue\; del\; e^\; \{2i\; \backslash \; pi\; \backslash \; NU\; t\}$ da valor diferente a cero cuando S (t) contiene un componente que empareje el function.
oscilante ¡Recordar ese = \ lechuga romana x del $e^\; del\; \{IX\}\; +\; i\; \backslash \; el\; pecado\; x\; \backslash !$

Referencias y notas

Lectura adicional

Ver también

El Fourier transforma

$S\; (t)\; =\; \backslash \; int\_\; \{-\; \backslash \; infty\}\; ^\; \backslash \; infty\; I\; (\backslash \; NU)\; e^\; \{-\; i\; \backslash \}\; \backslash ,\; de\; NU\; 2\; \backslash \; pi\; t\; d\; \backslash \; NU$

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