En la física, la paradoja de Carroll del se presenta cuando en vista del movimiento de una barra rígida que cae que se obligue especialmente. Una forma considerada, el ímpetu angular permanece constante; considerado en una manera diferente, cambia. Se nombra después Michael M. Carroll que primero la publicó en 1984.

Explicación

Considerar dos los círculos concéntricos del radio $r\_1$ y $r\_2$ como pudo ser dibujado en la cara de un reloj de pared. Suponer una barra pesada rígida uniforme del $l=\; de\; la\; longitud|r\_2-r\_1|$ se obliga de alguna manera entre estos dos círculos tales que quede orientado un extremo de la barra el círculo íntimo y queda orientado el otro el círculo externo. El movimiento de la barra a lo largo de estos círculos, actuando como guías, es sin fricción. La barra se sostiene en la posición de las tres de modo que sea horizontal, después se lanza.

Ahora considerar el ímpetu angular:

spués del lanzamiento, las caídas de la barra. Siendo obligado, debe girar mientras que se mueve. Cuando consigue a una posición vertical de las seises, ha perdido la energía potencial y, porque el movimiento es sin fricción, habrá ganado la energía cinética . Por lo tanto posee ímpetu angular.