La teoría del landó del en la física fue introducida por el landó de Davidovich del lev en un intento por formular una teoría general de las transiciones de fase second-order que lo motivaron para sugerir que la energía libre de cualquier sistema obedeciera dos condiciones: que la energía libre es analítica, y que obedece la simetría hamiltoniano.

Dado estas dos condiciones, uno puede anotar una expresión fenomenológica para la energía libre como extensión de Taylor en el parámetro de la orden. Por ejemplo, la energía libre del modelo de Ising se puede escribir como el siguiente: $del$

l F = r \ Psi^2 + u \ Psi^4 + H \ PSI \,

donde el parámetro $r\; del$

l = r_0 |T - T_c| \,

por razones físicas. El $variable\; \backslash \; PSI$ es el campo de grano grueso de vueltas, conocido como el parámetro de la orden o la magnetización total.

Esta teoría del landó primero levantó el parámetro de la orden a la prominencia. Observar que el modelo de Ising exhibe la simetría discreta siguiente: Si cada vuelta en el modelo se mueve de un tirón, tales que $\{sigue\; habiendo\; el\; S\_i\text{'}\}\; \backslash \; el\; rightarrow\; \{-\; S\_i\}$, donde está el valor el $S\_i$ de la vuelta del i^ del $\{th\}$, la energía hamiltoniana (y por lo tanto libre) sin cambiar. Esta simetría se refleja en incluso las energías del $\backslash \; PSI$ en el $F$.

La teoría del landó ha sido extraordinario útil. Mientras que los valores exactos de los parámetros $r$ y $s$ eran desconocidos, los exponentes críticos se podrían todavía calcular fácilmente, y dependen solamente de las asunciones originales de la simetría y de la analiticidad. Para el caso modelo de Ising, el $\backslash \; Psi$ de la magnetización del equilibrio asume el valor siguiente debajo de la temperatura crítica $T\_c$: $\backslash \; PSI\; del$

l = \ P. \ raíz cuadrada {\ frac {- 2r_0 |T - T_c|} {u}}

Cuando, era sabido experimental que la curva de la coexistencia del líquido-gas y la magnetización del ferromagnet curvan ambos exhibió una relación del escalamiento del $de\; la\; forma\; |T\; -\; T\_c|^\; \{\backslash \; beta\}$, donde estaba misterioso igual el $\backslash \; beta$ para ambos sistemas. Éste es el fenómeno de la universalidad . También era sabido que los modelos simples del líquido-gas son exactamente mappable a los modelos magnéticos simples, que implicaron que los dos sistemas poseen las mismas simetrías. Entonces siguió de teoría del landó porqué estos dos sistemas al parecer dispares deben tener los mismos exponentes críticos, a pesar de tener diversos parámetros microscópicos. Ahora se sabe que el fenómeno de la universalidad se presenta por otras razones. De hecho, la teoría del landó predice los exponentes críticos incorrectos para los sistemas de Ising y del líquido-gas.

La extensión de la teoría del landó para incluir fluctuaciones en el parámetro de la orden demuestra porqué la teoría del landó es solamente cercana válido el los puntos críticos de sistemas con dimensiones espaciales de 4 o más alto. Este hecho está conectado con la idea que la teoría del landó es una teoría de campo malo . Quizás otra gran desventaja de la teoría del landó es el requisito de la analiticidad para la energía libre; esto es directo en desacuerdo con el fenómeno de las transiciones de fase, en cuál observa con frecuencia discontinuidades o divergencias en derivados de la energía libre. La teoría del landó para las transiciones de fase era proporcionar la inspiración para otra teoría, la teoría del Ginzburg-Landó de la superconductividad .